3D點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)（PSF）和半高寬（FWHM）
 

點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)通過足夠小的熒光小球生成，通過收集xz剖面圖的強(qiáng)度來加以記錄。上圖顯示了衍射圖中心的強(qiáng)度分布（紅色），并對(duì)50%數(shù)值之間的z方向距離進(jìn)行測(cè)量（介于綠色線段之間）。

由光學(xué)系統(tǒng)產(chǎn)生的點(diǎn)（光斑）的圖像稱為“點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)"（PSF）。點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)描述了來自極小光斑的光在三維空間中的分布。這個(gè)衍射模型的中心是一個(gè)橢球形，影響著光學(xué)分辨率。徑向尺寸決定橫向分辨率，軸向尺寸決定聚焦深度，進(jìn)而決定切片性能。

對(duì)于共聚焦截面切片，其目的在于只傳輸PSF的內(nèi)核部分，即所謂的光學(xué)切片。實(shí)際上，針孔直徑可控制從內(nèi)核外傳遞的光量。因此，處在衍射模型大小范圍內(nèi)的光學(xué)切片很明顯不會(huì)出現(xiàn)類似于面包片的鋒利邊緣，但仍然存在著同等扁平斜率的特征。連接強(qiáng)度曲線兩側(cè)50%強(qiáng)度的z距離稱為“半高寬"（FWHM），而按照慣例，用于測(cè)量光學(xué)切片的厚度。光學(xué)切片的性能通常要通過聚焦在鏡面上來進(jìn)行測(cè)量，鏡面用于模擬z方向上無限薄的結(jié)構(gòu)。這種方法相對(duì)較容易實(shí)現(xiàn)并且可用于檢查共聚焦顯微鏡系統(tǒng)的性能。從更為現(xiàn)實(shí)的角度進(jìn)行考慮，z切片性能還可以通過熒光小球進(jìn)行測(cè)量（見圖1）。熒光小球能夠在符合現(xiàn)實(shí)中熒光成像非相干條件下進(jìn)行性能測(cè)量，因此滿足了生物醫(yī)學(xué)科學(xué)中的大多數(shù)共聚焦應(yīng)用。反射光模式（鏡面）中受衍射限制的光學(xué)切片與熒光模式的切片相比要薄得多。在比較文獻(xiàn)中的圖表時(shí)請(qǐng)務(wù)必牢記這一點(diǎn)。
 
控制光學(xué)切片厚度的參數(shù)

在理想條件下，可實(shí)現(xiàn)的切片厚度僅取決于光學(xué)衍射的限制。

影響大的是波長(zhǎng)，主要按比例控制PSF的大?。翰ㄩL(zhǎng)越短，切片越薄。我們可以假設(shè)激發(fā)光的波長(zhǎng)有限（而不是發(fā)射光的波長(zhǎng)），因?yàn)檎彰鲄^(qū)域外并無發(fā)射光。

第二個(gè)參數(shù)是物鏡的光圈（數(shù)值孔徑，NA）：NA越高（信息收集的角度越寬），則光學(xué)切片越薄。此外，樣本的折射率會(huì)影響軸向分辨率，進(jìn)而影響到切片性能。圖2給出了切片尺寸與這些參數(shù)的相互關(guān)系。

第三個(gè)參數(shù)是探測(cè)路徑中的針孔直徑，對(duì)于上面給出的公式可假設(shè)其為零。因此，該公式給出了熒光成像的值，當(dāng)然這只具有理論意義：直徑為零的針孔不會(huì)生成明亮的圖像！

光學(xué)切片厚度的評(píng)估關(guān)鍵

數(shù)值孔徑NA對(duì)切片厚度有顯著影響。PSF的徑向擴(kuò)展與NA成線性關(guān)系。因此，對(duì)于低NA物鏡，PSF內(nèi)核會(huì)拉得極長(zhǎng)，而且切片會(huì)變得很厚。因此，絕大多數(shù)應(yīng)用中都是用NA>1的浸潤(rùn)式物鏡，其中xy和z維度的比例大致接近于2倍。按照經(jīng)驗(yàn)，高NA物鏡z部分分辨率大致為xy的兩倍。

理論上的考慮有助于評(píng)估光學(xué)系統(tǒng)的性能。實(shí)際上，儀器和樣本都會(huì)導(dǎo)致計(jì)算數(shù)值的偏差。必須仔細(xì)校準(zhǔn)并操作儀器才能獲得性能。而樣本本身就是分辨率的敵人，尤其是在更深層次成像時(shí)。
因此，必須特別注意折射率匹配、適宜和恒定的溫度以及正確的蓋玻片選擇。該理論給出的是經(jīng)驗(yàn)法則，但樣本和設(shè)置可能會(huì)帶來顯著的偏差——因?yàn)樯飿颖颈染w（或真空）更復(fù)雜，所以偏差通常也不可避免。
 
參考文獻(xiàn)